激（jī）光技術用於檢測工作主（zhǔ）要是利用激光的優異特性，將它作為光源，配以相應的光電元件（jiàn）來實現的。它具有精度高、測量範圍大、檢測時間短、非接觸（chù）式等優點，常用於（yú）測量長度、位（wèi）移、速度、振動等參數。當測定對（duì）象物受到激光照射時（shí），激（jī）光（guāng）的某些特性會發生變化，通過測定其響應如強度、速度或種類等，就可以知道測定物的（de）形狀、物理、化學特征，以及他們的變化量。響應（yīng）種類有：光、聲、熱（rè），離子，中性粒子等生成物的釋放，以及反射光、透射光、散射光（guāng）等的振幅、相位（wèi）、頻率（lǜ）、偏振光方（fāng）向以及傳（chuán）播方向等的變（biàn）化。
激光測距
激光測距的基本原理是：將光速為 C 的激光射向被測目標，測（cè）量它返回的時間，由此（cǐ）求得激光器與被測目標間的距離 d 。
即：d＝ct/2
式中t—激光發出與接收到返回信號之間（jiān）的時間間隔。可見這種激（jī）光測距（jù）的精度取決於測時精（jīng）度。由於它利用的是脈（mò）衝激光束（shù），為了提高精度，要求激光脈衝寬度窄，光接收器響應速度快。所以，遠距離測量常用輸出功率（lǜ）較大的固體激（jī）光器與二（èr）氧化碳激光器作為激光源；近距（jù）離（lí）測量則（zé）用砷化镓半導體激光器作為（wéi）激光源。
激（jī）光測長
從光學（xué）原（yuán）理可知，單色光的最大可測長度L與（yǔ）光源波長λ和譜線（xiàn）寬度Δλ的關係用普通單色光源測量，最大可測（cè）長度78cm。若被測對象超過（guò）78cm，就須（xū）分段測量，這（zhè）將降低測量精度。若用氦氖激光器作光源，則最大可測長度可達幾十公裏。通常測長（zhǎng）範圍不超過10m，其測量精度可保證在0.1μm以內。
激光幹涉測量
激光幹涉測量的原理是利用激光的特性－相幹性，對相位變化的信息（xī）進行處理。由於光（guāng）是一種高頻電磁波，直（zhí）接觀測其相位的變化比較（jiào）困難，因此使用幹涉技術將相位差變換為光強的變化，觀測起來就容易的多。通常利用基準反射麵的參照光和觀測物體反射的觀測光產生的幹涉，或者是參照（zhào）光和通過觀測物體後相位發生變化的光之（zhī）間（jiān）的幹涉，就可（kě）以非接（jiē）觸地測量被測物（wù）體的距離以及物（wù）體（tǐ）的大（dà）小，形狀等，其測量（liàng）精度達到光（guāng）的波長量級。因為光的波長（zhǎng）非常（cháng）短（duǎn），所以測量精度相當高。
激光雷達
激光（guāng）雷達（dá）是用於向空中發射激（jī）光（guāng）束，並對其散射信號光進行分析與處（chù）理，以獲知空氣中的懸浮分子的種類和數量以及距離，利用短脈（mò）衝（chōng）激光，可以按時（shí）間序列觀測每個脈（mò）衝所（suǒ）包含的信息，即可獲得對象物質的三維空間分布及其移動速度、方向等方麵（miàn）的信息。如果使用皮秒級的脈（mò）衝（chōng）激光，其空間分辨率可以達到 10cm以下。激光照射在物體（tǐ）上後，會發生（shēng）散射，按照光（guāng）子能量是否發生變化，散射分為彈性散射和非彈性散射兩（liǎng）種（zhǒng）類型。彈性散射又有瑞利散射和（hé）米氏散射之分。相對於激光波長而言，散射體的（de）尺寸非常小時，稱為瑞利散射；與激光波長相當（dāng）的（de）散射，稱之（zhī）為米氏散（sàn）射。瑞利散射強度與照射激光波長的（de）四次方成反比（bǐ），所以，通過改變波長的測（cè）量方式就可以和米氏散射區別開。相應地，非彈性散射也有拉曼散射和布裏淵散射兩種。拉曼散射是指光遇（yù）到原子或分子發生散射時，由於散射體（tǐ）的固有振動（dòng）以及回轉能和能量的交換，致使散射光的頻率發生變化的現象。拉曼散射所表現出的特征，因組成物質的分子（zǐ）結構的不同而不（bú）同，因此，將接收的散射光譜進行分光，通過光譜分析法可以很（hěn）容易鑒定分子種類。所以，通過測量散射光，就可以測定（dìng）空氣中是否有（yǒu）亂氣流（liú）（米氏散射），以及CO、NO等各種大氣汙染物的種類及數量（拉曼散射）。由此可見，激光雷達技術在解決環境問題方麵占據著舉足輕重的位置（zhì）。